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不规则波情况下破波带内污染物水平二维输移扩散实验研究

郁重 任春平

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不规则波情况下破波带内污染物水平二维输移扩散实验研究

    作者简介: 郁 重(1995-),男,山西太原人,硕士研究生,研究方向为河口、海岸水动力学,E-mail: ylq5325539@163.com;
    通讯作者: 任春平(1978-),男,博士,副教授,从事河口、海岸水动力学研究,E-mail: chunpingren@163.com
  • 基金项目: 水利工程安全与仿真国家重点实验室开放基金资助项目(HESS-1406);中国博士后基金资助项目(2013M541179);太原理工大学校基金(2017MS07)
  • 中图分类号: P731.21

An experimental study on horizontal two-dimensional transport and diffusivity of dye under irregular waves in surf zone

  • 摘要: 研究破波带内污染物输移扩散特性可为近岸水环境保护以及污染物排放的设计提供依据。由于实际情况中海岸入射波都是不规则波,本文基于物理模型实验、图像处理、形心点追踪等方法对五组不规则入射波况下的污染物水平二维输移扩散特性进行了研究,着重对不同波况下污染物垂直岸线方向与沿岸方向的输移速度及垂直岸线方向的扩散系数进行了计算分析。结果表明,不规则入射波情况下污染物垂直岸线方向的输移速度Vx约为沿岸方向输移速度Vy的4.4%~64.7%;沿岸方向的污染物输移速度约为时均沿岸流速最大值的35%;在不规则波入射情况下,垂直岸线方向的扩散系数在2.3×10−4 m2/s~2.2×10−3 m2/s范围内,且扩散系数随不规则入射波周期增大而减小,而入射波波高对其影响并不显著。
  • 图 1  实验布置及污染团采集系统示意

    Figure 1.  Experimental set-up and acquisition system of dye patch

    图 2  图像处理流程

    Figure 2.  Flow chart of image-processing steps

    图 3  校正采用的物理和像素坐标

    Figure 3.  World and image coordinate

    图 4  原始图像及处理后图像示意

    Figure 4.  Original image and transformed result

    图 5  污染团分布特征参数示意图

    Figure 5.  Dye patch distribution extraction and parameters for dye patch

    图 8  波况1~5垂直岸线方向扩散系数的估计

    Figure 8.  Estimation of diffusion coefficient in the cross-shore directions for cases 1~5

    图 6  波况1~5污染团形心点在垂直岸线和沿岸方向的输移变化

    Figure 6.  The relationship between the relative displacements of dye patch and time for cases 1~5

    图 7  波况1~5垂直岸线方向和沿岸方向输移速度对比

    Figure 7.  Comparison of transport velocities in the alongshore and cross-shore directions for cases 1~5

    表 1  波况参数

    Table 1.  Wave parameters

    波况 入射波 坡度 波高H/cm 周期T/s
    1 不规则波 1∶100 2.4 1.0
    2 不规则波 1∶100 3.9 1.0
    3 不规则波 1∶100 2.3 1.5
    4 不规则波 1∶100 5.0 1.5
    5 不规则波 1∶100 3.6 2.0
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    表 2  污染团输移速度与时均沿岸流速关系

    Table 2.  The relationship between the transport velocity of dye patch and mean longshore currents

    波况 波高H/cm 周期T / s 垂直岸线方向
    输移速度 ${V_x}/\rm m \cdot {\rm s^{ - 1}}$
    沿岸方向
    输移速度 ${V_y}/\rm m \cdot {\rm s^{ - 1}}$
    时均沿岸速度
    最大值 ${V_{\rm max}}/\rm m \cdot {\rm s^{ - 1}}$
    $\dfrac{{{V_x}}}{{{V_y}}}$ $\dfrac{{{V_y}}}{{{V_{\rm max}}}}$
    1 2.4 1.0 0.013 0.060 0.101 0.217 0.594
    2 3.9 1.0 0.0059 0.050 0.128 0.118 0.391
    3 2.3 1.5 0.0016 0.036 0.113 0.044 0.319
    4 5.0 1.5 0.021 0.060 0.188 0.350 0.319
    5 3.6 2.0 0.011 0.017 0.148 0.647 0.115
    下载: 导出CSV
  • [1] 任春平. 沿岸流不稳定运动的实验研究及理论分析[D]. 大连: 大连理工大学, 2009.
    [2] HARRIS T F W, JORDAAN J M, MCMURRAY W R, et al. Mixing in the surf zone[J]. Air and Water Pollution, 1963, 7: 649-667.
    [3] INMAN D L, TAIT R J, NORDSTROM C E. Mixing in the surf zone[J]. Journal of Geophysical Research, 1971, 76(15): 3493-3514. doi: 10.1029/JC076i015p03493
    [4] CLARKE L B, ACKERMAN D, LARGIER J. Dye dispersion in the surf zone: Measurements and simple models[J]. Continental Shelf Research, 2007, 27(5): 650-669. doi: 10.1016/j.csr.2006.10.010
    [5] BROWN J A, MACMAHAN J H, RENIERS J H M, et al. Observations of mixing and transport on a steep beach[J]. Continental Shelf Research, 2019, 178: 1-14. doi: 10.1016/j.csr.2019.03.009
    [6] VAN DER ZANDEN J, VAN DER A D A, CÁCERES I, et al. Spatial and temporal distributions of turbulence under bichromatic breaking waves[J]. Coastal Engineering, 2019, 146: 65-80. doi: 10.1016/j.coastaleng.2019.01.006
    [7] TAKEWAKA S, MISAKI S, NAKAMURA T. Dye diffusion experiment in a longshore current field[J]. Coastal Engineering Journal, 2003, 45(3): 471-487. doi: 10.1142/S0578563403000841
    [8] KUMAR N, FEDDERSEN F. The effect of stokes drift and transient rip currents on the inner shelf. Part II: with stratification[J]. Journal of Physical Oceanography, 2017, 47(1): 243-260. doi: 10.1175/JPO-D-16-0077.1
    [9] GALLOP S L, BRYAN K R, PITMAN S J, et al. Rip current circulation and surf zone retention on a double barred beach[J]. Marine Geology, 2018, 405: 12-22. doi: 10.1016/j.margeo.2018.07.015
    [10] HSU C E, HSIAO S C, HSU J T. Parametric analyses of wave-induced nearshore current system[J]. Journal of Coastal Research, 2017, 33(4): 795-801. doi: 10.2112/JCOASTRES-D-16-00027.1
    [11] 崔 雷, 姜恒志, 石 峰, 等. 曲线坐标下近岸波浪破碎区污染物输运数值模型研究[J]. 水力发电学报, 2014, 33(4): 139-148.
    [12] 唐 军, 沈永明, 邱大洪. 近岸沿岸流及污染物运动的数值模拟[J]. 海洋学报, 2008, 30(1): 147-155.
    [13] REN C P, ZOU Z L, QIU D H. Experimental study of the instabilities of alongshore currents on plane beaches[J]. Coastal Engineering, 2012, 59(1): 72-89. doi: 10.1016/j.coastaleng.2011.07.004
    [14] HOLLAND K T, HOLMAN R A, LIPPMANN T C, et al. Practical use of video imagery in nearshore oceanographic field studies[J]. IEEE Journal of Oceanic Engineering, 1997, 22(1): 81-92. doi: 10.1109/48.557542
    [15] 任春平, 季海嘉, 白玉川. 平直缓坡上破波带内污染物输移速度实验研究[J]. 应用基础与工程科学学报, 2019, 27(1): 1-14.
    [16] 沈良朵. 缓坡沿岸流不稳定性特征研究[D]. 大连: 大连理工大学, 2015.
    [17] TAMURA H, MIYAZAWA Y, OEY L Y. The stokes drift and wave induced‐mass flux in the North Pacific[J]. Journal of Geophysical Research, 2012, 117(C8): C08021.
    [18] 邹志利. 海岸动力学[M]. 北京: 人民交通出版社, 2009.
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出版历程
  • 收稿日期:  2019-07-16
  • 录用日期:  2019-09-06
  • 网络出版日期:  2020-10-12

不规则波情况下破波带内污染物水平二维输移扩散实验研究

    作者简介:郁 重(1995-),男,山西太原人,硕士研究生,研究方向为河口、海岸水动力学,E-mail: ylq5325539@163.com
    通讯作者: 任春平(1978-),男,博士,副教授,从事河口、海岸水动力学研究,E-mail: chunpingren@163.com
  • 太原理工大学 水利科学与工程学院,山西 太原 030024
基金项目: 水利工程安全与仿真国家重点实验室开放基金资助项目(HESS-1406);中国博士后基金资助项目(2013M541179);太原理工大学校基金(2017MS07)

摘要: 研究破波带内污染物输移扩散特性可为近岸水环境保护以及污染物排放的设计提供依据。由于实际情况中海岸入射波都是不规则波,本文基于物理模型实验、图像处理、形心点追踪等方法对五组不规则入射波况下的污染物水平二维输移扩散特性进行了研究,着重对不同波况下污染物垂直岸线方向与沿岸方向的输移速度及垂直岸线方向的扩散系数进行了计算分析。结果表明,不规则入射波情况下污染物垂直岸线方向的输移速度Vx约为沿岸方向输移速度Vy的4.4%~64.7%;沿岸方向的污染物输移速度约为时均沿岸流速最大值的35%;在不规则波入射情况下,垂直岸线方向的扩散系数在2.3×10−4 m2/s~2.2×10−3 m2/s范围内,且扩散系数随不规则入射波周期增大而减小,而入射波波高对其影响并不显著。

English Abstract

  • 陆地和海洋交界处的近岸海域是各种动力因素最复杂的区域之一,尤其在平缓坡度的海岸带,由于地形和海岸线的影响,波浪会发生破碎、汇聚[1]等现象,导致该区域内污染物的扩散规律也变得极为复杂。世界各国的沿海区域都是经济较发达的地区,但沿海污染物的排放却对近岸生态环境造成了严重的破坏,目前近岸海域的污染已成为世界各国,特别是像我国这样有相当长的海岸线和众多海湾的国家所共同关心的环境问题。因此,对破波带内污染物输移扩散规律的研究具有重要的理论价值和现实意义。

    上世纪60年代以来,已有诸多学者对破波带内污染物的输移扩散特性进行了详细的探究。一些学者如Harris[2]、Inman[3]和Clarke[4]等人利用示踪剂来研究破波带内污染物的扩散路径及范围,通过定点测量水中示踪剂浓度,将浓度数据拟合到菲克扩散溶液中来估计破波带内污染物扩散系数,得到的系数范围为k~10−3~104 m2/s。Brown等[5]通过观测在陡坡海岸释放的荧光染料轨迹研究了破波带内近场及远场对污染物输移及扩散系数的影响。Zande等[6]利用物理模型实验研究了双色波群下湍流时空分布对横向及垂向扩散系数的影响。Takewaka等[7]通过现场试验对破波带内释放的示踪剂时空变化进行了记录,并通过拟合示踪剂在垂直岸线方向的分布对扩散系数进行了估计。还有学者如Kumar等[8]利用物理模型研究了破波带内斯托克斯漂移和瞬时裂流[9]对水体表面污染物输移的影响。

    另一方面部分学者通过数学模型对近岸海域的污染物扩散问题进行研究。如Hsu等[10]建立了基于浅水和缓坡地形的二维沿岸流模型,揭示了近岸地形和湍流效应对破波带内流速场的影响。国内如崔雷等[11]建立了曲线坐标系下的相耦合的污染物输运数值模型,对不规则岸线地形下近岸污染物的输移扩散进行了数值模拟研究。唐军等[12]基于双曲型缓坡方程和近岸浅水方程对近岸波浪斜向入射破碎所生成的沿岸流及污染物在沿岸波流作用下的运动进行了数值模拟。

    由于破波带内水动力条件过于复杂且受地形影响较大,因而需要采用更加精细的方法揭示该区域的污染物扩散规律。本文将详细分析单向不规则波入射情况下连续源排放的污染物在破波带内的水平二维输移扩散特性,主要研究不同入射波参数对时均沿岸流速及污染物输移的影响,并进一步计算了不同波况下垂直岸线方向的扩散系数。

    • 实验在大连理工大学国家重点实验室的多功能综合水池内进行,水池长55.0 m,宽34.0 m,深1.0 m。水池上下外壁设置了波导墙,水流可在外部形成循环,通过模拟可得到真实的沿岸流场,见图1a。在垂直岸线方向设置两列电阻式流速仪来测量沿岸流速度,流速仪位于距床底水深1/3的位置以测量沿岸流在水深方向[13]的平均值。

      图  1  实验布置及污染团采集系统示意

      Figure 1.  Experimental set-up and acquisition system of dye patch

      本文选取研究的入射波浪为5组单向不规则波(波况参数见表1),实验地形为1∶100坡度的平直斜坡海岸模型。通过在水体中投放墨水的方法来模拟近岸污染物的运动,污染物的排放形式采用连续源排放,由于破波带指的是波浪从破碎开始到静水线的范围,故取波浪破碎时的破波点为污染物排放点,排放点坐标为(4.6 m,3.0 m),排放时用8 mm细管将污染物引至波浪破碎区排放。同时利用CCD摄像机进行实时连续的墨水运动图像采集,见图1b,经图像采集卡 DT3155 转换形成可在计算机存取的图像文件。

      波况 入射波 坡度 波高H/cm 周期T/s
      1 不规则波 1∶100 2.4 1.0
      2 不规则波 1∶100 3.9 1.0
      3 不规则波 1∶100 2.3 1.5
      4 不规则波 1∶100 5.0 1.5
      5 不规则波 1∶100 3.6 2.0

      表 1  波况参数

      Table 1.  Wave parameters

    • 本文通过MATLAB函数功能来对图像进行处理,当实验水池中沿岸流稳定后,在破波带内投放墨水,连续采集墨水团的扩散轨迹图像,采集间隔时间约1 s,由于图像采集范围固定,不同波况在该范围内的有效采集时间不同,波况1~5对应的有效采集时间分别为41 s、53 s、70 s、39 s及118 s。将每个波况下墨水开始投入时的图像设为各波况的背景图,具体处理流程见图2

      图  2  图像处理流程

      Figure 2.  Flow chart of image-processing steps

      由于采集图像的CCD摄像头视点与水体表面之间有角度偏差,需要对在MATLAB中处理得到的的墨水团区域进行图像校正,本文采用Holland等[14]提出的控制点仿射变换形式进行校正,CCD采集到的图像经过转换后像素为752×576,与其对应的实验场地范围为7 m×5 m,选取的控制点物理坐标及像素坐标见图3

      图  3  校正采用的物理和像素坐标

      Figure 3.  World and image coordinate

      图4中给出波况3中采集时间(t)为35 s、50 s及65 s时的原始图像及处理后图像示意。

      图  4  原始图像及处理后图像示意

      Figure 4.  Original image and transformed result

    • 为获取每秒污染团的形心点坐标,需要利用阈值函数来确定污染团范围。处理后的图像中有黑、灰、白三种颜色,其对应的像素值分别为0、200、255。定义像素阈值函数 $g\left( {u,v,t} \right)$

      式中:uv为像素坐标;t为墨水投入后经过的时间。

      本文将参数 ${X_{\rm{c}}}\left( t \right)$ ${Y_{\rm{c}}}\left( t \right)$ 定义为某一时刻污染团的形心点坐标,用 ${\sigma _x}\left( t \right)$ ${\sigma _y}\left( t \right)$ 表示污染团某一时刻在垂直岸线和沿岸方向的离散程度,具体见图5

      图  5  污染团分布特征参数示意图

      Figure 5.  Dye patch distribution extraction and parameters for dye patch

      某一时刻的污染团的形心点坐标 ${X_{\rm{c}}}\left( t \right),{Y_{\rm{c}}}\left( t \right)$ 用以下公式计算:

      某一时刻污染团在垂直岸线及沿岸方向的离散程度 ${\sigma _x}\left( t \right)$ ${\sigma _y}\left( t \right)$ 用以下公式计算得到:

      式中:N为利用阈值函数获得的污染团区域的像素点个数;xy为该污染团区域内像素点的物理坐标。

    • 污染团在破波带内的输移是在沿岸流、色散、水流紊动及自身扩散综合水动力条件作用下的结果[15]。由于破波带内水深较浅,污染物在沿水深方向的输移较小,该区域内污染物的输移扩散可以近似为水平二维问题,所以本文采用的形心点追踪方法可用来研究该问题。

      对五组波况有效采集时间内获得的所有图像进行上述处理及计算,可得到五组波况每秒图像的污染团形心点及离散程度,图6给出了波况1~5污染团形心位置随时间在垂直岸线和沿岸方向的变化,并对形心点位移随时间的变化进行了线形拟合,可以看出拟合程度良好,进而确定出五种波况中污染团在两个方向上的输移速度。由图6可以看出,在5种不规则入射波情况下,破波带内污染团主要在沿岸方向输移,而在垂直岸线方向输移相对很小,其原因可能是波浪斜向入射到达破波带时并未完全破碎(图4中可观察到波峰线),使破波带内产生质量输移。

      图  8  波况1~5垂直岸线方向扩散系数的估计

      Figure 8.  Estimation of diffusion coefficient in the cross-shore directions for cases 1~5

      图7(a)(b)分别给出了波况1~5垂直岸线方向输移速度Vx及沿岸方向的输移速度Vy,可以看出不规则入射波情况下VxVy约在0.0016~0.021 m/s和0.017~0.06 m/s的范围内,说明污染团在破波带内的输移主要由沿岸流引起。在波况1~4中,Vx远小于对应波况的Vy,而波况5中VxVy分别为0.011 m/s及0.017 m/s,其沿岸方向的输移速度与其余4个波况差距明显,这可能是由于不规则波导致沿岸流场紊动剧烈,更易导致流体表面发生有旋运动,产生的涡旋被一些学者称为瞬时裂流[8],这种涡旋在一定程度上减缓了污染团在沿岸方向的输移。

      表2中给出了波况1~5中污染团垂直岸线方向和沿岸方向的输移速度的比值Vx/Vy,以及沿岸方向污染团输移速度Vy同对应波况时均沿岸流速最大值Vmax的比值。可以看出,垂直岸线方向的输移速度Vx约为沿岸方向输移速度Vy的4.4%~64.7%,而在波况1~4中沿岸方向输移速度大小接近,说明不规则波入射情况下非线性较强,导致破波带内外质量输移变强,使得垂直岸线方向的输移速度受质量输移影响显著。

      波况 波高H/cm 周期T / s 垂直岸线方向
      输移速度 ${V_x}/\rm m \cdot {\rm s^{ - 1}}$
      沿岸方向
      输移速度 ${V_y}/\rm m \cdot {\rm s^{ - 1}}$
      时均沿岸速度
      最大值 ${V_{\rm max}}/\rm m \cdot {\rm s^{ - 1}}$
      $\dfrac{{{V_x}}}{{{V_y}}}$ $\dfrac{{{V_y}}}{{{V_{\rm max}}}}$
      1 2.4 1.0 0.013 0.060 0.101 0.217 0.594
      2 3.9 1.0 0.0059 0.050 0.128 0.118 0.391
      3 2.3 1.5 0.0016 0.036 0.113 0.044 0.319
      4 5.0 1.5 0.021 0.060 0.188 0.350 0.319
      5 3.6 2.0 0.011 0.017 0.148 0.647 0.115

      表 2  污染团输移速度与时均沿岸流速关系

      Table 2.  The relationship between the transport velocity of dye patch and mean longshore currents

      图  6  波况1~5污染团形心点在垂直岸线和沿岸方向的输移变化

      Figure 6.  The relationship between the relative displacements of dye patch and time for cases 1~5

    • 实验中将流速仪置于距床底水深1/3处来测量该点沿岸流速的平均值[16]。由表2中比较波况1与2、波况3与4,可以看出在周期一致的情况下,时均沿岸流速的最大值随着波高的增大而增大;而在波况1与3、波况2与5中,则是波高接近,但时均沿岸流速最大值并未随周期的变化有显著增大或减小,由此说明在不规则波入射情况下时均沿岸流速的最大值随波高增大而增大,受波高影响显著。由表中还可以看出不规则波入射情况下沿岸方向的输移速度约为该波况时均沿岸流速最大值[1]的11.5%~59.4%,其中波况2,3,4中Vy/Vmax比值基本接近(波况1和5沿岸流速可能受Stokes drift速度[17]影响),也就是沿岸方向的污染团输移速度约为时均沿岸流速最大值的35%左右。

      污染团在破波带内沿岸方向的输移主要由沿岸流引起,但在表2中可以看出各波况污染团在沿岸方向的输移速度并不一定与时均沿岸流速变化一致,这是由于污染物主要在水体表面发生输移,在不规则波入射情况下,波浪破碎程度较高,产生的沿岸流及未完全破碎的波在垂直岸线及沿岸方向的分解引发波流紊动有可能影响污染团的输移速度,而且不同波况引起的沿岸流水体混合程度也存在差异,故有可能出现时均沿岸流速与污染团在沿岸方向的输移速度变化不一致的情况。

    • 在实际情况中海岸入射波都是不规则波,根据波浪理论[18],波沿垂直波峰线方向传播,到近岸区后由于水深减小波浪破碎形成与岸线方向基本平行的沿岸流。由各波况中污染物的输移速度可以看出污染团在破波带内的输移主要在沿岸方向,而污染物在垂直岸线方向主要受波浪作用发生扩散,所以在垂直岸线方向的水平扩散特性可用高斯分布模型进行分析。

      利用Takewaka等[7]在现场试验分析得到的扩散系数估计值定义式(6),将通过高斯分布拟合得到的离散程度 ${\sigma _{xa}}\left( t \right)$ 与本文各波况污染团离散程度 ${\sigma _{xa}}\left( t \right)$ 比较,可得到各波况在垂直岸线方向的扩散系数,如图8

      图  7  波况1~5垂直岸线方向和沿岸方向输移速度对比

      Figure 7.  Comparison of transport velocities in the alongshore and cross-shore directions for cases 1~5

      式中: ${\sigma _{xa}}$ 为垂直岸线方向利用高斯分布拟合得到的离散程度; ${K_x}$ 为垂直岸线方向的扩散系数估计值; ${C_0}$ 为污染物初始浓度; $C$ 为某一时刻污染物浓度;t为墨水投入后经过的时间。

      在输移过程中污染团边界浓度C逐渐稀释为初始值浓度C0的不同百分比,在实验不同浓度比例中,图8中所示浓度比[16] 对应的Kx变化最符合实验结果。通过高斯扩散分布拟合五组波况的离散程度得到 $ {\sigma _{xa}}\left( {\textit{t}} \right) $ ,从而计算得到五组波况垂直岸线方向的扩散系数估计值分别为3.6×10−4 m2/s、3.4×10−4 m2/s、2.8×10−4 m2/s、2.2×10−3 m2/s和2.3×10−4 m2/s。初步分析可以看出五个波况的扩散系数都基本在同一量级范围内,其中波况4的扩散系数相对于其余波况的结果要大一个量级,主要原因是在该波况污染物输移过程中不规则波的剧烈紊动诱发了水体表面的有旋运动,其对垂直岸线方向的扩散有较大程度的影响。另一方面,比较波况1和波况3的扩散系数,可以看出,当波高接近时,周期增大后,相应波况的扩散系数也减小,对于波况2和5而言,扩散系数也随着入射波周期的增大而减小;比较波况1和2,在入射波周期一致的情况下,扩散系数并未随波高的增大有显著增大或减小,初步分析得到,不规则入射波周期对污染物垂直岸线方向扩散系数影响较大,而入射波波高影响并不显著。

      文中得到不规则波入射情况下破波带内垂直岸线方向的扩散系数在2.3×10−4 m2/s~2.2×10−3 m2/s范围内,考虑到物理实验的比尺效应,实验中入射波波高范围为3~5 cm,而实际工程中波高为3~5 m,比例关系为1:100,将各波况扩散系数按比尺放大后的结果为0.036 m2/s、0.034 m2/s、0.028 m2/s、0.22 m2/s及0.023 m2/s。与Takewaka等[7]在日本Hasaki海岸进行的污染物扩散试验进行对比,现场试验结果得到当污染物浓度为0.1%,0.5%和1.0%时,对应垂直岸线方向扩散系数Kx分别为0.01 m2/s,0.017 m2/s和0.025 m2/s,可以看出本文扩散系数结果同现场试验的结果在同一量级范围内,故可将本文计算得到的扩散系数及污染物的输移速度结果在考虑比尺效应后对实际工程中近岸污染物的监测及预报进行相应的研究指导。

    • (1)污染物在破波带内主要沿沿岸方向输移,在不规则入射波情况下,垂直岸线方向的输移速度Vx约为沿岸方向输移速度Vy的4.4%~64.7%;

      (2)不规则波斜向入射情况下,沿岸方向的污染物输移速度约为时均沿岸流速最大值的35%;

      (3)本文将垂直岸线方向的污染物扩散假设为高斯扩散过程,拟合得到的扩散系数在2.3×10−4 m2/s~2.2×10−3 m2/s范围内,且扩散系数随不规则入射波周期增大而减小,而入射波波高对其影响并不显著。

参考文献 (18)

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